潮流计算中的PQ分解法是在()上简化的。A. 极坐标形式的牛拉法B. 高斯——塞德尔法C. 阻抗法D. 直角坐标形式的牛拉法

本题考查潮流计算中PQ分解法的简化基础，解题思路是明确各种潮流计算方法的特点以及PQ分解法的原理，通过对比来确定其简化的基础。

各选项分析

• A. 极坐标形式的牛拉法：
  • 牛顿 - 拉夫逊法是一种求解非线性方程组的有效方法，在潮流计算中，极坐标形式的牛顿 - 拉夫逊法将节点电压表示为极坐标形式$\dot{U}_i = U_i\angle\delta_i$，其中$U_i$是节点电压幅值，$\delta_i$是节点电压相角。
  • 潮流计算的目标是求解各节点的电压幅值和相角，使得系统的功率方程得到满足。极坐标形式的牛顿 - 拉夫逊法的功率方程可以表示为：
    • 有功功率方程$P_i = U_i\sum_{j = 1}^{n}Y_{ij}^*U_j\cos(\delta_i-\delta_j + \varphi_{ij})$
    • 无功功率方程$Q_i = U_i\sum_{j = 1}^{n}Y_{ij}^*U_j\sin(\delta_i-\delta_j + \varphi_{ij})$
  • PQ分解法是在极坐标形式的牛顿 - 拉夫逊法的基础上进行简化的。由于电力系统中高压输电线路的电抗远大于电阻，即$X_{ij}\gg R_{ij}$，可以近似认为$\varphi_{ij}\approx90^{\circ}$，并且将雅可比矩阵$J$分解为$J = J_1+J_2$，其中$J_1$只与有功功率和电压相角有关，$J_2$只与无功功率和电压幅值有关，从而将原来的耦合方程组解耦为两个独立的方程组，大大减少了计算量。
• B. 高斯 - 塞德尔法：
  • 高斯 - 塞德尔法是一种迭代算法，它通过逐次逼近的方式求解线性方程组。在潮流计算中，高斯 - 塞德尔法是将功率方程表示为节点电压的函数，然后逐次更新节点电压。它与PQ分解法的原理不同，PQ分解法不是在高斯 - 塞德尔法的基础上简化的。
• C. 阻抗法：
  • 阻抗法主要用于分析电力系统的短路电流等问题，它是基于电路的阻抗关系来计算电流和电压。在潮流计算中，阻抗法不是主流的计算方法，PQ分解法也不是在阻抗法的基础上简化的。
• D. 直角坐标形式的牛拉法：
  • 直角坐标形式的牛顿 - 拉夫逊法将节点电压表示为直角坐标形式$\dot{U}_i = e_i + jf_i$，其中$e_i$和$f_i$分别是节点电压的实部和虚部。虽然直角坐标形式的牛顿 - 拉夫逊法也是一种有效的潮流计算方法，但PQ分解法是在极坐标形式的牛顿 - 拉夫逊法的基础上进行简化的，而不是直角坐标形式。